İzotermik proses

İzotermik proses (yun. ἴσος -bərabər və θέρμη - isti) — Sabit temperaturda sistemin halının dəyişməsi izotermik proses adlanır. Bu prosesdə temperatur sabit qalır: ΔT = 0. Havanın tədricən sıxılma prosesini və ya qabdan qazı sorub çıxaranda nasosun porşeni altında qazın genişlənməsini təxmini olaraq izotermik proses hesab etmək olar. İzotermik prosesi həyata keçirmək üçün adətən, sistemə termostat tədbiq edilir. Bu zaman prosesin dövrədəən keçirilməsi daha da tezləşir. Sistemin temperaturu isə termostatın temperaturundan fərqlənmir. İzotermik proses elə prosesdir ki, qazın çəkisi, molyar qaz və temperatur є -konstant sayılırlar.

Karnonun yüksək mühərrikli qurğusunun sxemi

İzotermik proses və Boyl-Mariott qanunu

 

P və V diaqramında izotermik proses

İzotermik proses və Boyl-Mariott qanunu arasında sxematik əlaqə vardır. İzotermik proses Boyl-Mariott qanununun hesabına izah edilir. Boyl-Mariott qanununda deyilir:

"Sabit temperaturda verilmiş kütləli ideal qazın təzyiqinin həcminə hasili sabit qalır"

"Boyl-Mariott qanunu" aşağıdakı düstur ilə ifadə olunur:

${\displaystyle p={nRT \over V}={{\text{constant}} \over V}}$ 

Və ya:

${\displaystyle p\cdot V=n\cdot R\cdot T=const.\quad \Leftrightarrow \quad p\sim {1 \over V}}$ 

• ${\displaystyle p}$  — qazın təzyiqi
• ${\displaystyle V}$  — qazın həcmi

Riyazi olaraq aşağıdakı kimi yazılır:

${\displaystyle \qquad \qquad pV=const}$ 

Düsturları nəzrdən keçirsək aşağıdakı nisbət nəticələrini alırıq:

${\displaystyle p_{1}V_{1}=p_{2}V_{2}.\,}$  və ya ${\displaystyle {V_{2} \over V_{1}}={p_{1} \over p_{2}}}$ 

Boyl-Mariott qanununun qrafikinə nəzər salsaq görərik ki, P və V qrafiki hiperbolik əyrisindən ibarətdir. Yəni P V ilə tərs mütənasibdir. İzotermik prosesdə də belədir. P V ilə tərs mütənasibdir. Buradan aydın olur ki, doğrudan da, İzotermik proses Boyl-Mariott qanununun sayəsində izah edilir.

İzotermik prosesin İdeal qazlara tətbiqi

 

P və V diaqramında İdeal qazlar üçün bir neçə izotermik proses

 

Boyl təcrübəsi

Mendeleyev-Klapeyron tənliyinin (İdeal qazın hal tənliyi) düsturu aşağıdakı kimidir:

${\displaystyle {pV}={\frac {m}{\mu }}RT}$  və ya ${\displaystyle pV={m \over M}RT=const,}$ 

Burada:

• p  — təzyiq
• V  — həcm
• m  — kütlə
• T  — qazın temperaturu
• M  — qazın molyar kütləsi
• R  — universal qaz sabiti.

Daimi kütləli qazın müxtəlif nisbətləri müxtəlif səviyyələrdə ola bilər:

${\displaystyle {\frac {p_{1}V_{1}}{T_{1}}}={\frac {m}{\mu }}R}$ 

${\displaystyle {\frac {p_{2}V_{2}}{T_{2}}}={\frac {m}{\mu }}R}$ 

Bu nisbətlərdən də kütləsi dəyişməyən qaz üçün aşağıdakı tənlikləri alırıq:

${\displaystyle {\frac {V^{\prime }}{T_{1}}}={\frac {V_{2}}{T_{2}}}}$ 

${\displaystyle V^{\prime }=V_{2}{\frac {T_{1}}{T_{2}}}}$ 

${\displaystyle {\frac {p_{1}V_{1}}{T_{1}}}={\frac {p_{2}V_{2}}{T_{2}}}}$ 

və ya:

${\displaystyle {\frac {p_{1}V_{1}}{T_{1}}}={\text{const}}}$ 

Əgər İzotermik proses Klapeyron tənliyinə tətbiq edilsə, onda temperatur ${\displaystyle T_{1}=T_{2}}$  bir-birinə bərabər olur. Bu zaman aşağıdakı düsturlar alınır:

${\displaystyle {p_{1}V_{1}}={p_{2}V_{2}}}$ 

və ya:

${\displaystyle {p_{1}V_{1}}={\text{const}},}$ 

İdeal qazların İzotermik prosesdə hərəkəti Boyl-Mariott qanununun köməyi ilə izah edilir. Buradan aşağıdakı nəticəni alırıq:

"Sabit temperaturda verilmiş kütləli ideal qazın təzyiqinin həcminə hasili sabit qalır"

İzotermik prosesin Termodinamikanın birinci qanununa tətbiqi

İzotermik prosesi Termodinamikanın birinci qanununa tətbiq etmək olar. Onda bu zaman aşağıdakı düstur alınır:

${\displaystyle Q=A^{\prime }}$  ${\displaystyle \,(U=const).}$ 

Və ya:

${\displaystyle Q=-A}$     ${\displaystyle \,(U=const).}$ 

İzotermik prosesdə görülən iş

 

İzotermik prosesin İşə tətbiqi

 

P və V qrafikində İzotermik proses

 

Van-der-Vaals qüvvələri üçün İzotermik proses

İzotermik prosesin İşə tətbiqi zamanı İnteqral üsulundan istifadə edilir. Bu zaman aşağıdakı nəticələr alınır:

${\displaystyle Q=W\,}$  olarsa onda:

${\displaystyle dW=Fdx=PSdx=PdV}$ 

Bu zaman aşağıdakı düsturlar alınır:

${\displaystyle W_{A\to B}=\int \limits _{V_{A}}^{V_{B}}dW=\int \limits _{V_{A}}^{V_{B}}PdV}$ 

${\displaystyle W_{A\to B}=\int _{V_{A}}^{V_{B}}p\,dV=\int _{V_{A}}^{V_{B}}{\frac {nRT}{V}}dV=nRT\int _{V_{A}}^{V_{B}}{\frac {1}{V}}dV=nRT\ln {\frac {V_{B}}{V_{A}}}}$ 

${\displaystyle W_{A\to B}=Q=nRT\ln {\frac {V_{B}}{V_{A}}}}$ 

Burada:

• W — qazın gördüyü iş.
• p — təzyiq.
• V — həcm.
• n — qazların mol sayı.
• R — universal qaz sabiti.

Bəzən bu düsturları aşağıdakı kimi də yazırlar: ${\displaystyle W_{1\to 2}=\int _{V_{1}}^{V_{2}}pdV}$  ${\displaystyle W_{1\to 2}=\int _{V_{1}}^{V_{2}}pdV=\int _{V_{1}}^{V_{2}}{\frac {nRT}{V}}dV=nRT\ln {\frac {V_{2}}{V_{1}}}}$  ${\displaystyle Q=W_{1\to 2}=nRT\ln {\frac {V_{2}}{V_{1}}}}$ 

Bəzən də W işarəsi A ilə göstərilir:

${\displaystyle A=nkT\cdot ln({\frac {V_{\mathrm {2} }}{V_{\mathrm {1} }}})}$ 

Yaxud, düsturda ln-nin yerinə log-ifadəsini də daxil etmək olar.Onda düsturlar aşağıdakı kimi olar:

${\displaystyle W_{A\to B}=\int _{V_{A}}^{V_{B}}PdV=\int _{V_{A}}^{V_{B}}{\frac {nRT}{V}}dV=nRT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}}$ 

${\displaystyle Q-W_{A\to B}=0}$ 

${\displaystyle W_{A\to B}=Q=nRT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}}$ 

${\displaystyle W_{A\to B}=mkT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}}$ 

Həmçinin, R-in yerinə k mütənasiblik əmsalı yazırlar: ${\displaystyle N\,k\,T\,\ln(V_{2}/V_{1})}$ 

Burada:

• ${\displaystyle \,N}$  — qazın hissəsinin ədədi.
• ${\displaystyle \,T}$  — temperatur.
• ${\displaystyle \,V_{1}}$  и ${\displaystyle \,V_{2}}$  — prosesin əvvəlindəki və sonundakı qazın həcmi.
• ${\displaystyle \,k}$  — Bolsman sabiti.

İzotermik prosesdə Entropiyanın dəyişməsi

 

Karno Tsiklinin Entropiya Mühərrikində Sxemi. İzotermlərin horizontal xətləri

İzotermik prosesdə entropiyanın dəyişməsi baş verir.Bu zaman aşağıdakı düsturlar yaranır:

${\displaystyle \Delta S=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}=nR\int _{V_{1}}^{V_{2}}{\frac {\mathrm {d} V}{V}}=nR\ln {\frac {V_{2}}{V_{1}}}=nR\ln {\frac {p_{1}}{p_{2}}}}$ 

${\displaystyle \Delta S=nR\ln {\frac {p_{1}}{p_{2}}}}$ 

${\displaystyle \Delta S=nR\ln {\frac {\rho _{1}}{\rho _{2}}}}$ 

Burada:

• S — Entropiya.
• p — təzyiq.
• V — həcm.
• n — qazların mol sayı.
• R — universal qaz sabiti.

Van-der-Vaalsda İzotermik proses

 

Van-der-Vaalsda İzotermik proses

Bir mol qaz üçün Van-der-Vaals tənliyi aşağıdakı kimi yazılır:

${\displaystyle \left(p+{\frac {a}{V^{2}}}\right)(V-b)=RT,}$ 

Burada:

• ${\displaystyle p}$  — təzyiq.
• ${\displaystyle V}$  — molyar həcm
• ${\displaystyle T}$  — mütləq temperatur.
• ${\displaystyle R}$  — daimi universal qaz.

İstənilən mol qaz üçün Van-der-Vaals tənliyi isə aşağıdakı kimidir:

${\displaystyle \left(p+{\frac {a\nu ^{2}}{V^{2}}}\right)\left({\frac {V}{\nu }}-b\right)=RT.}$ 

Burada:

• ${\displaystyle V}$  — həcm.

Van-der-Vaals İzotermik proses vardır. Onun qrafikində P V ilə asılıdır. Yalnız bu asılılıqda P V ilə müxtəlif temperaturlarda asılıdır.

Buxarla gedən proseslər

Nəm buxar qaynama temperaturunda olur. Həmçinin, maye ilə quru doymuş buxarın qarışığından ibarət olduğundan, onun həcmi qarışığın həcmi kimi tapılır. Nəm buxar sahəsində izotermik proses izobar prosesinə uyğun olur. Deməli, burada izotermik prosesi izobar prosesi kimi qiymətləndirmək olar.

İzotermik prosesin yaranması

İzotermik prosesin yaradılması üçün temperaturda olan qazın həcmini dəyişdirmək lazımdır. Qaynama hadisəsi və ya təzyiqdə olan sərt cismin suda üzməsi izotermik prosesə misal ola bilər. İzotermik prosesdə daxili işin görülməsi baş verir. Bu zaman bütün iş daxili işin görülməsinə sərf edilir. Sərt cisimdə və ya maye olan böyük yerdə izotermik proses cismin həcmini az dəyişdirir. Əgər faza keçməsi baş verərsə, onda sərt cismin və ya maye olan böyük yerdə izotermik proses cismin həcmini çox dəyişdirir. Bəzən izotermik prosesin həyata keçirilməsi üçün cismi Termostata yerləşdirirlər. Bu zaman mənbə də yaradıla bilər. Eyni zamanda Termometr ilə istiliyi ölçmək olar. Əgər izotermik proses yavaş gedirsə, onda termodinamik proses pozulmur. Bu zaman proses Dönən proses olur. İzotermik tez baş verirsə, onda bu zaman tarazlıq pozulur və proses dönməz proses olur. Dönməz prosesə Qısıq misal göstərilə bilər. Qısıqda temperatur dəyişkən olur. İzotermik prosesi daha aydın göstərmək üçün qrafikindən istifadə olunur. İzotermik prosesin qrafiki isə "İzoterm əyrisi" adlanır.

İzotermik prosesdə Təzyiq

İzotermik prosesdə təzyiqin necə baş verdiyini ətraflı müşahidə etmək üçün porşenlə sıxılmış kolbaya baxmaq lazımdır. Əgər porşeni kolbanın içində aşağıdan yuxarıya qaldırdıqda, qazaın genişlənməsi baş verir. Bu zaman təzyiq azalır. Lakin porşeni kolbanın içində yuxarıdan aşağıya sıxdıqda, qazın sıxılması baş verir. Bu zaman isə təzyiq artır. Həmin hadisələri P ilə V qrafikində müşahidə etmək mümkündür.

Tətbiqi

 

İzotermik proses, adiabat proses, tsiklik proses

İzotermik proseslər istənilən sistem növündə baş verə bilər. Yüksək strukturlaşdırılan maşınlar buna misal ola bilər. Bəzi yüksək hərarət mühərrikinin dövrələrinin müxtəlif hissələri yerinə yetirilən İzotermik proseslər və Karno dövrəsi ilə yaxınlaşdırıla bilər. Həmçinin, ərimə və faza dəyişiklikləri də izotermik proseslərdir.

Mükəmməl qaz üçün Coul qanununa görə, daxili enerji tam hərarətin funksiyasıdır. İzotermik prosesdə hərarət daimidir və ya dəyişməzdir. Beləliklə, daxili enerji də daimidir və ya dəyişməzdir. Daxili enerjidə təmiz dəyişiklik sıfırdır.

Mükəmməl və ya ideal qaz çərçivəsində, heç bir molekullararası qüvvələr yoxdur və qaz molekulları olduqca sonsuz kiçikdir. Buna baxmayaraq, real təmiz maddə üçün molekullararası qüvvələrə üstün gəlməkdə istifadə edilən enerjiyə müvafiq gələn daxili enerjinin komponenti var.

İzotermik prosesdə qazın həcmi dəyişəndə, hər molekul dəyişikliklərinin arasında orta ədəd məsafəsi də dəyişir. Beləliklə, əgər real təmiz qaz İzotermik prosesə məruz qalırsa, daxili enerjinin daxili temperatur bir yerdə ola bilən bu komponentində təmiz dəyişiklik var.

Ədəbiyyat

• M.C.Məmmədova İstilik texnikası, Azərnəşr, Bakı, 1963, 240 s.
• Ə.M.Məmmədov, Ə.H.Hüseynzadə Ümumi istilik texnikası, Maarif, Bakı, 1973, 264
• Physics for Scientists and Engineers — with Modern Physics (6th Edition), P. A. Tipler, G. Mosca, Freeman, 2008, ISBN 0 7167 8964 7
• Encyclopaedia of Physics (2nd Edition), R.G. Lerner, G.L. Trigg, VHC publishers, 1991, ISBN (Verlagsgesellschaft) 3-527-26954-1, ISBN (VHC Inc.) 0-89573-752-3
• McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2nd Edition), C.B. Parker, 1994, ISBN 0-07-051400-3
• Physics with Modern Applications, L.H. Greenberg, Holt-Saunders International W.B. Saunders and Co, 1978, ISBN 0-7216-4247-0
• Essential Principles of Physics, P.M. Whelan, M.J. Hodgeson, 2nd Edition, 1978, John Murray, ISBN 0 7195 3382 1
• Савельев И. В. Курс общей физики:Молекулярная физика и термодинамика. — М.: Астрель, 2001. — Т. 3. — 208 с. — 7000 экз. — ISBN 5-17-004585-9.
• Савельев И. В. Курс общей физики:Волны.Оптика. — М.: Астрель, 2001. — Т. 4. — 256 с. — 7000 экз. — ISBN 5-17-004586-7.
• Ландау Л.Д., Ахиезер А.И., Лифшиц Е.М. Курс общей физики: Механика. Молекулярная физика.. — М.: Наука, 1965.
• Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика Часть 1 // Теоретическая физика. — М.: Наука, 1976. — Т. V. — 584 с. — 45 000 экз.
• Сивухин Д. В. Общий курс физики. — М.: МФТИ, 2005. — Т. I. Механика. — 560 с.
• Сивухин Д. В. Общий курс физики. — М.: Наука, 1975. — Т. II. Термодинамика и молекулярная физика. — 519 с.
• П. С. Кудрявцев История физики. — М.: Гос. учебно-педагог. изд-во, 1956. — Т. 1. От античной физики до Менделеева. — 564 с. — 25000 экз.
• В.А. Кириллин, В.В. Сычев, А.Е. Шейндлин Техническая термодинамика: учебник для вузов. — М.: Издательство МЭИ, 2008. — 496 с.
• Thermodynamics, From Concepts to Applications (2nd Edition), A. Shavit, C. Gutfinger, CRC Press (Taylor and Francis Group, USA), 2009, ISBN (13-) 978-1-4200-7368-3
• Chemical Thermodynamics, D.J.G. Ives, University Chemistry, Macdonald Technical and Scientific, 1971, ISBN 0356–03736-3
• Elements of Statistical Thermodynamics (2nd Edition), L.K. Nash, Principles of Chemistry, Addison-Wesley, 1974, ISBN 0-201-05229-6
• Statistical Physics (2nd Edition), F. Mandl, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, ISBN 9–780471-91533
• White Frank M. Fluid Mechanics — 4th. — McGraw-Hill, New York., 1998. — ISBN 978–0072281927.
• rient Blackswan, 1990. — P. 85–88. — 480 p. — ISBN 9780861319596.
• 4th Ed.. — Taylor & Francis, 2003. — P. 47. — 618 p. — ISBN 9781560329923.
• Springer, 1993. — P. 141. — 212 p. — (Macmillan physical science). — ISBN 9781563960307.
• Nuclear Physics. — Academic Press, 1963. — Vol. 5. — P. 187. — 886 p. — (Methods in Experimental Physics). — ISBN 9780124759459.

İstinadlar

1. Изотермический процесс Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
2. Изотермический процесс Flash-fizika.narod.ru, Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
3. BBK.ac.uk The Boyle Papers, BP 10, fol. 138v-139r 2009-11-22 at the Wayback Machine Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
4. Levine, Ira. N (1978). "Physical Chemistry" University of Brooklyn: McGraw-Hill
5. Levine, Ira. N. (1978), p12 gives the original definition.
6. Draper, John William (1861). A Textbook on chemistry. səh. 46.
7. Gerald James Holton (2001). Physics, the Human Adventure: From Copernicus to Einstein and Beyond. Rutgers University Press. 270–. ISBN 978-0-8135-2908-0.
8. Principia, Sec.V,prop. XXI, Theorem XVI
9. Ученые — Знай Наших — Центральный Еврейский Ресурс Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
10. İzotermik prosesin animasiyası Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
11. Beyond Belief: Enlightenment 2 – Peter Atkins The Science Network Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
12. Изотермический процесс Physics-lectures.ru, Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
13. Изотермический процесс Phyzika.ru saytında, Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
14. Законы идеальных газов Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014
15. Kimyəvi termodinamika Yoxlanılıb: 12 sentyabr 2014

Xarici keçidlər

• Böyük Sovet Ensiklopediyasında İzotermik proses haqqında (rus.)
• Лекции. Топлофизика (rus.)
• Isothermal process
• Van der Waals Equation Solver
• Some values of a and b in the 2nd equation 2010-07-25 at the Wayback Machine
• İzotermik proses